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标题: 制冷的基本热力学原理 [打印本页]

作者: 陈大威    时间: 2006-3-15 14:38
标题: 制冷的基本热力学原理
: q. G: S0 g: Y $ h9 R, n' T: o C& H/ o5 X* ?. L! x7 f7 R+ K- y$ E9 \5 o0 c' J5 l& o; {1 K; j: F7 G7 j$ V# c4 j/ F4 Z6 Y8 g6 N8 [/ e- X. p9 n3 Y" b: `9 { C+ T7 B( o2 @7 v- u/ x5 B, S7 D" ?& v
( V$ G# ~6 h) q

制冷的基本热力学原理

4 K) H4 F3 {( G# W4 @( d. W
3 v, h& }# ~. O+ a
) | z1 F$ o s3 w+ ?1 k+ G: |
# O& J* Y* F$ b" J

0 P) V$ A6 \2 _) M* l) L

   从热力学角度说,制冷系统是利用逆向循环的能量转换系统。按补偿能量的形式(或驱动方式),前面所提及的制冷方法归为两大类:以机械能或电能为补偿的和以热能为补偿的。前者如蒸气压缩式、热电式制冷机等;后者如吸收、蒸气喷射、吸附式制冷机等。
两类制冷机的能量转换关系如图1所示。

9 z( N! E% X' d* d: A


图1 制冷机的能量转换关系
(a) 以电能或机械能驱动的制冷机        (b) 以热能驱动的制冷机

! C* u- W' ?$ Q7 h* z# r

  热力学关心的是能量转换的经济性,即花费一定的补偿能,可以收到多少制冷效果(制冷量)。为此,对于机械或电驱动方式的制冷机引入制冷系数 来衡量;对于热能驱动方式的制冷机,引入热力系数 来衡量。
                                  (1) 
                                  (2)

, P& P# q1 b# l4 q" S

2 }- P' A& E: N ]) j F; y

式中 ----- 制冷机的制冷量;
―― ------ 冷机的输入功;
―― ----- 驱动热源向制冷机输入的热量。

. Z( r9 S$ I# @) p" q* u

   国外习惯上将制冷系数和热力系数统称为制冷机的性能系数COP(Coefficience of Performance)。我们要研究一定条件下COP的最高值。

. M+ ^) E% J) b! m% `

  对于电能或机械能驱动的制冷机,参见图1(a)。制冷机消耗功w实现从低温热源(被冷却对象,温度 )吸热,向高温热源(通常为环境,温度 )排热。假定两热源均为恒温热源,向高温热源的排热量为 ,由低温热源的吸热量(即制冷量)为 ,制冷机为可逆循环。

6 B A" N% N% E/ i" I) A

   由热力学第一定律有

# e+ S! M# w8 y( x: a

                                   (3)  

4 ?0 ?/ B1 F- {% x. F

   由热力学第二定律,在两个恒温热源间工作的可逆机,一个循环的熵增等于零,即
                                       (4)

+ S1 }! |% _+ Z

   将式(3)代入式(4)得           

9 r% f( H/ B3 l* x. r+ a* H$ r

即                                 (5)

; l$ ]( |( C: D* N, x8 a

   由定义式(1),则可逆制冷的制冷系数为

, Q4 N+ T0 p% U0 ~! l

                               (6)

! H2 h2 T: B# B9 T+ P* u

   式(6)说明:①两恒温热源间工作的可逆制冷机,其制冷系数只与热源温度有关,而与制冷机使用的制冷剂性质无关。② 的值与两热源温度的接低程度有关, 越接近( / 越小),则 越大;反之 越小。实际制冷机制冷系数 随热源温度的变化趋势与可逆机是一致的。

' c" ^5 \/ i5 ^; S2 P+ c7 P1 K

   对于以热能驱动的制冷机,参见图 。制冷机从驱动热源(温度为 )吸收热量 作为补偿,完成从低温热原吸热,向高温热源排热的能量转换。我们假定驱动热源也是恒温热源,其它假定同前。那么类似地推导热能驱动的可逆制冷机的性能系数

8 p8 S$ H8 o: d) f$ w6 ^, d4 v

   由热力学第一定律有:

2 B9 [6 g% R9 { S4 b: U

                                 (7)

2 |5 A- \# L: G1 d

   由热力学第二定律,循环中

& L: O' {, M% ^" U! |8 O3 D

                                  

1 S8 R$ _( i7 l" z- }* n

- c( b. a2 ]) E' ^! H

                                    (8)

& ?; n( K7 \) i3 Y8 _

   利用式(7), (8)和定义式(2)得出,热能驱动的可逆制冷机的热力系数
                            (9)

# Z& J. F1 s1 K7 h$ m( v7 D

   上式右边的第一个因子就是上面导出的在 温度之间工作的可逆机械制冷机的制冷系数 ;而第二个因子 则是在 温度之间工作的可逆热发动机的热效率。故它相当于用一个可逆热机,将驱动热源的热量 转换成机械功 = 再由 去驱动一个可逆机械制冷机。见图2。这说明 在数量上不具备可比性,因为补偿能 的品位不同。

+ ^+ Z9 @& p. G


图2 热能驱动的制冷机等价关系图

0 G+ A( v& u8 G9 p8 s* G

  式(9)同样说明,热能驱动的可逆制冷机的性能系数(或热力系数)也只与热源的温度 有关,而与工质的性质无关。 越高(驱动热源的品位越高)、 越接近,则 越大;反之, 越小。

, c5 U* x; E1 X6 D6 e+ Z( g

   式(6)和式(9)给出一定热源条件下制冷机性能系数的最高值 。故它们是价实际制冷机性能系数的基准值。实际制冷机循环中的不可逆损失总是存在的,其性能系数COP恒小于相同热源条件下可逆机的性能系数COPc。用制冷循环效率 评价实际制冷循环的热力学完善程度(与可逆循环的接近程度), 又叫制冷循环的热力完善。定义
                                (10)
或                  (机械能或电能驱动的制冷机) (11a)
                   (热能驱动的制冷机)      (11b)
恒有                                        (12)

4 e+ l0 o: u# d, v( b/ `; p* J

    越大,说明循环越好,热力学的不可逆损失越小;反之, 越小,则说明循环中热力学不可逆损失越大。

( T8 u, c( H8 x E0 V& {

   性能系数COP和热力完善度 都是反映制冷循环经济性的指标。但二者的含义不同,COP反映制冷循环中收益能与补偿能在数量上的比值。不涉及二者的能量品位。COP的数值可能大于1、小于1或等于1。COP的大小,对于实际制冷机来说,与工作温度、制冷剂性质和制冷机各组成部件的效率有关;对于理想(可逆)制冷机来说,只与热源温度有关。所以用COP值的大小来比较两台实际制冷机的循环经济性时,必须是同类制冷机,并以相同热源条件为前提才具有可比性。而 则反映制冷机循环臻于热力学完善(可逆循环)的程度。用 作评价指标,使任意两台制冷机在循环的热力学经济性方面具有可比性,无论它们是否同类机,也无论它们的热源条件相同或是不同。

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