可逆制冷循环

陈大威

% N! m: v4 v, X- d% g1 R' m1 R+ ?; G, X. n9 H! k

7 G/ L9 g( I: f 可逆制冷循环

. j8 ~1 O: O0 H& B; O- t |7 | 4 u) ^1 \( V& B" @1 w \# O 2 x9 W V. B' ]! t2 I0 b

逆卡诺制冷循环 % ~* G7 Q4 {! b7 L* i- K 　　定义：设有恒温热源和恒温热汇，其温度分别为TL 和TH ，在这两个温度 之间的可逆制冷循环是卡诺制冷循环。卡诺制冷循环的原理图如下所示： 图1 逆卡诺循环 劳伦茨循环 * Z8 s( r, r [ & [: R3 O( Q/ J( A3 G- D) ^ 　　劳仑兹循环热源的热容量是有限的，在与制冷工质进行热量交换过程中， 热源的温度也将发生变化，即被冷却物体（冷源）的温度将逐渐下降，环境介质（热源） 的温度将逐渐上升。为了达到变温条件下耗功最小的目的，应使制冷工质在吸、 排热过程中其温度也发生变化，而且变化趋势与冷、热源的变化趋势完全一样， 使制冷工质与冷、热源之间进行热交换过程中的传热温差始终为无限小，没有不可逆换热损失， 另外两个过程仍分别为可逆绝热压缩与可逆绝热膨胀过程，如图2所示。这样， 1-2-3-4-1即为一个变温条件下的可逆逆向循环--劳仑兹循环。显然，实现这一循环所消耗 的功为最小，制冷系数达到在给定条件下的最大值。 图2 劳仑兹循环 1 t- s* }# J! J6 l* K 　　为了表达变温条件下可逆循环的制冷系数，可采用平均当量温度这一概念。若用T0m表示工质的 平均吸热温度，用Tm表示工质的平均放热温度，则 7 b1 L9 I& U& ?2 X2 r, } 　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 　　　　　　　　　　　　　　　　(1) - Q- I i r6 j7 }7 ?0 z 　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 　　　　　　　　　　　　　(2) 　　与的大小分别可用面积41562和23652表示，平均吸热温度 T0m与平均放热温度 Tm就是以熵差为底、面积分别等于41564和23652的矩形的高度。变温情况下可逆循环的制冷系数可表示为 　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 　　　　　　　　　　　　　　　　　　(3) ) P( x) {( O, F+ i! {9 n+ _ 即相当于工作在T0m，Tm 之间的逆卡诺循环的制冷系数。 , B# V }% m& [- Z# u4 H: U 　　劳伦茨循环如右图所示，循环由两个变温过程和两个等熵过程组成。 % k2 F" v6 @' Y 单级蒸气压缩混合工质制冷循环 　　制冷机在实际工作过程中，冷却介质和被冷却物体的温度将发生变化，冷凝器和蒸发器中也不可 避免地存在因温差传热而引起的不可逆损失。为了减少这种不可逆损失，制冷工质和传热介质之间应 保持尽可能小的传热温差。 3 E( u7 j ?/ P4 S3 v5 @ 　　非共沸混合制冷剂在等压下冷凝或蒸发时温度均发生变化，冷凝时温度由Tk 逐渐降低至Tk'， 蒸发时温度由T0逐渐升高至T0' ，我们利用这一特性，采用非共沸混合工质就可以达到减少传热温差的目的， 如图3所示。极限情况下循环即变为劳仑兹循环。 * N' i( _; R3 z2 n7 u Q! Z) ?# } 图3 变温热源时逆卡诺循环 　　非共沸混合制冷剂单级蒸气压缩制冷循环的T-S图及p-h 图如图4所示。它与纯制冷剂循环的区别仅 在于制冷剂在冷凝和蒸发晨温度在不为断地变化。 　　　　　　　　　　　 (a)T-S图　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　(b)p-h图 图4 非共沸混合制冷剂单级蒸汽压缩制冷循环的T-S图及p-h图 7 [1 f: @, ~, c9 L+ L- m 　　采用非共沸混合工质不仅可以达到节能，而且可以扩大温度使用范围。