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制冷的基本热力学原理

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发表于 2006-3-15 14:38:24 |只看该作者 |倒序浏览
$ H- z) z8 b* I 3 p/ a- l3 Z9 `( l# O1 F0 n5 F. W3 m! T P$ F$ A- q! i B9 c5 y: H3 Y( w- r5 Y6 O+ S: B( v' |' g% W% I5 C U" z$ \5 y- X" d7 I# L1 q9 q+ @7 f( E, X- v: s
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制冷的基本热力学原理

5 p+ g& P# O* W1 Z) _+ P: j; ?
9 c( J% j, q% H0 [' j
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. r2 A6 v2 H! Y" ?% d; a

4 [5 @( `5 D! ~$ H3 ?. \" W

   从热力学角度说,制冷系统是利用逆向循环的能量转换系统。按补偿能量的形式(或驱动方式),前面所提及的制冷方法归为两大类:以机械能或电能为补偿的和以热能为补偿的。前者如蒸气压缩式、热电式制冷机等;后者如吸收、蒸气喷射、吸附式制冷机等。
两类制冷机的能量转换关系如图1所示。

' H T6 J0 N8 r; `% \' _


图1 制冷机的能量转换关系
(a) 以电能或机械能驱动的制冷机        (b) 以热能驱动的制冷机

* W+ w) @9 s! c8 x1 Q

  热力学关心的是能量转换的经济性,即花费一定的补偿能,可以收到多少制冷效果(制冷量)。为此,对于机械或电驱动方式的制冷机引入制冷系数 来衡量;对于热能驱动方式的制冷机,引入热力系数 来衡量。
                                  (1) 
                                  (2)

" H. g1 |# Z) P. _6 q

4 s" j' h3 M& p: n

式中 ----- 制冷机的制冷量;
―― ------ 冷机的输入功;
―― ----- 驱动热源向制冷机输入的热量。

( w6 T8 t; O( B8 `

   国外习惯上将制冷系数和热力系数统称为制冷机的性能系数COP(Coefficience of Performance)。我们要研究一定条件下COP的最高值。

/ V) T0 r& I2 \2 v* c

  对于电能或机械能驱动的制冷机,参见图1(a)。制冷机消耗功w实现从低温热源(被冷却对象,温度 )吸热,向高温热源(通常为环境,温度 )排热。假定两热源均为恒温热源,向高温热源的排热量为 ,由低温热源的吸热量(即制冷量)为 ,制冷机为可逆循环。

" ^$ W+ Z# ? I

   由热力学第一定律有

( `8 s3 w3 n2 ?

                                   (3)  

- L8 ]0 d. ?; y- S

   由热力学第二定律,在两个恒温热源间工作的可逆机,一个循环的熵增等于零,即
                                       (4)

+ W) o5 z! ~& a8 o* M$ m& }7 u/ u& N

   将式(3)代入式(4)得           

" e# |) V( X. r0 j% i

即                                 (5)

9 h) M" X8 d9 A+ l: O% s4 ]+ y/ p1 y

   由定义式(1),则可逆制冷的制冷系数为

! i6 I* j$ a- J$ f, i

                               (6)

: y- W, i Y3 D

   式(6)说明:①两恒温热源间工作的可逆制冷机,其制冷系数只与热源温度有关,而与制冷机使用的制冷剂性质无关。② 的值与两热源温度的接低程度有关, 越接近( / 越小),则 越大;反之 越小。实际制冷机制冷系数 随热源温度的变化趋势与可逆机是一致的。

3 D* @# q" Y# C$ J; y

   对于以热能驱动的制冷机,参见图 。制冷机从驱动热源(温度为 )吸收热量 作为补偿,完成从低温热原吸热,向高温热源排热的能量转换。我们假定驱动热源也是恒温热源,其它假定同前。那么类似地推导热能驱动的可逆制冷机的性能系数

0 M" s4 @# Q. N+ X

   由热力学第一定律有:

E, H1 Z( }6 H8 N8 t

                                 (7)

1 k v9 [1 d! i1 n5 D

   由热力学第二定律,循环中

0 g' I, ]5 R) T* B7 _' D; d

                                  

. d: N7 l& v+ R( m5 }8 Z1 M

# h8 s, {/ R1 L3 }% E3 F# }9 v

                                    (8)

4 Z% S* \5 Z { x- K* T( j2 C1 d

   利用式(7), (8)和定义式(2)得出,热能驱动的可逆制冷机的热力系数
                            (9)

3 n: ^; i2 X8 j' |/ j

   上式右边的第一个因子就是上面导出的在 温度之间工作的可逆机械制冷机的制冷系数 ;而第二个因子 则是在 温度之间工作的可逆热发动机的热效率。故它相当于用一个可逆热机,将驱动热源的热量 转换成机械功 = 再由 去驱动一个可逆机械制冷机。见图2。这说明 在数量上不具备可比性,因为补偿能 的品位不同。

3 L- M8 Z! U* y. G; i6 E! `


图2 热能驱动的制冷机等价关系图

$ n% |, w7 S: v) A. U' R; F

  式(9)同样说明,热能驱动的可逆制冷机的性能系数(或热力系数)也只与热源的温度 有关,而与工质的性质无关。 越高(驱动热源的品位越高)、 越接近,则 越大;反之, 越小。

3 T. r8 l- V& G9 }9 g) U- w

   式(6)和式(9)给出一定热源条件下制冷机性能系数的最高值 。故它们是价实际制冷机性能系数的基准值。实际制冷机循环中的不可逆损失总是存在的,其性能系数COP恒小于相同热源条件下可逆机的性能系数COPc。用制冷循环效率 评价实际制冷循环的热力学完善程度(与可逆循环的接近程度), 又叫制冷循环的热力完善。定义
                                (10)
或                  (机械能或电能驱动的制冷机) (11a)
                   (热能驱动的制冷机)      (11b)
恒有                                        (12)

2 b: B& Z) ]6 I0 w+ i! _. r

    越大,说明循环越好,热力学的不可逆损失越小;反之, 越小,则说明循环中热力学不可逆损失越大。

2 `- Z0 b- a/ d+ f+ s

   性能系数COP和热力完善度 都是反映制冷循环经济性的指标。但二者的含义不同,COP反映制冷循环中收益能与补偿能在数量上的比值。不涉及二者的能量品位。COP的数值可能大于1、小于1或等于1。COP的大小,对于实际制冷机来说,与工作温度、制冷剂性质和制冷机各组成部件的效率有关;对于理想(可逆)制冷机来说,只与热源温度有关。所以用COP值的大小来比较两台实际制冷机的循环经济性时,必须是同类制冷机,并以相同热源条件为前提才具有可比性。而 则反映制冷机循环臻于热力学完善(可逆循环)的程度。用 作评价指标,使任意两台制冷机在循环的热力学经济性方面具有可比性,无论它们是否同类机,也无论它们的热源条件相同或是不同。

4 k/ T& d+ Y- a$ S s

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