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制冷的基本热力学原理

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发表于 2006-3-15 14:38:24 |只看该作者 |倒序浏览
9 T) Z% d* @% }: j* {) {2 |8 a0 \ ( A9 A5 v q9 W! Y; x d! i# T. [* w8 C7 D1 ~4 j. K* G0 R. Q) y6 P; ?* `3 P8 [1 n: ^! @; w" s: f0 M: E2 `- }+ [/ l) M/ @' O0 o k0 n5 y( j) j6 Z- S4 t1 m
- D% Y- `1 l/ y& J) O# U

制冷的基本热力学原理

8 x/ i& m2 B) a3 \2 X3 s+ j3 N1 V) z
\* F v/ o' w' x8 x" E6 ]
3 p. l5 t5 ^( b( s( ?
) E/ i2 T& p X

( J, {# f& Y: X1 l" ?7 `

   从热力学角度说,制冷系统是利用逆向循环的能量转换系统。按补偿能量的形式(或驱动方式),前面所提及的制冷方法归为两大类:以机械能或电能为补偿的和以热能为补偿的。前者如蒸气压缩式、热电式制冷机等;后者如吸收、蒸气喷射、吸附式制冷机等。
两类制冷机的能量转换关系如图1所示。

1 N1 c4 [. k" @. T( u B


图1 制冷机的能量转换关系
(a) 以电能或机械能驱动的制冷机        (b) 以热能驱动的制冷机

9 e" W6 P. E* ^* d

  热力学关心的是能量转换的经济性,即花费一定的补偿能,可以收到多少制冷效果(制冷量)。为此,对于机械或电驱动方式的制冷机引入制冷系数 来衡量;对于热能驱动方式的制冷机,引入热力系数 来衡量。
                                  (1) 
                                  (2)

1 Q0 _ _ j" H9 ]

5 }. x8 C3 S! Q ~7 M- \( t

式中 ----- 制冷机的制冷量;
―― ------ 冷机的输入功;
―― ----- 驱动热源向制冷机输入的热量。

. _5 z; L: g8 ]$ a7 w5 z" W

   国外习惯上将制冷系数和热力系数统称为制冷机的性能系数COP(Coefficience of Performance)。我们要研究一定条件下COP的最高值。

1 h9 Z/ V0 w+ P; Y; z

  对于电能或机械能驱动的制冷机,参见图1(a)。制冷机消耗功w实现从低温热源(被冷却对象,温度 )吸热,向高温热源(通常为环境,温度 )排热。假定两热源均为恒温热源,向高温热源的排热量为 ,由低温热源的吸热量(即制冷量)为 ,制冷机为可逆循环。

( K' f) m) [) ^2 l5 I( [

   由热力学第一定律有

) r% ] M, J' A

                                   (3)  

) y) l" I2 g0 u. ^8 H8 T# h

   由热力学第二定律,在两个恒温热源间工作的可逆机,一个循环的熵增等于零,即
                                       (4)

! z% E$ _& W/ S( x

   将式(3)代入式(4)得           

) `9 c3 t9 i; }5 i' H- }8 B

即                                 (5)

* V! u, a5 z% _% q V5 @

   由定义式(1),则可逆制冷的制冷系数为

& a. O/ z/ U$ @' k

                               (6)

! P' V* w* T& e

   式(6)说明:①两恒温热源间工作的可逆制冷机,其制冷系数只与热源温度有关,而与制冷机使用的制冷剂性质无关。② 的值与两热源温度的接低程度有关, 越接近( / 越小),则 越大;反之 越小。实际制冷机制冷系数 随热源温度的变化趋势与可逆机是一致的。

" W, M# P3 U" T: p3 b$ o( A

   对于以热能驱动的制冷机,参见图 。制冷机从驱动热源(温度为 )吸收热量 作为补偿,完成从低温热原吸热,向高温热源排热的能量转换。我们假定驱动热源也是恒温热源,其它假定同前。那么类似地推导热能驱动的可逆制冷机的性能系数

% A9 e/ j2 Q( }2 `0 k% v

   由热力学第一定律有:

! L& U+ }9 [7 _

                                 (7)

" ~& A+ q6 T6 \% T' k* j

   由热力学第二定律,循环中

! R; \4 Q+ s+ V' v2 M

                                  

1 {7 b/ V* P( C- \, \3 W6 d

: W% h4 v8 B6 X) S9 o: u

                                    (8)

0 X0 O9 o ]* c# T# }( `

   利用式(7), (8)和定义式(2)得出,热能驱动的可逆制冷机的热力系数
                            (9)

+ P3 E" Q7 C0 w5 q: ~7 B

   上式右边的第一个因子就是上面导出的在 温度之间工作的可逆机械制冷机的制冷系数 ;而第二个因子 则是在 温度之间工作的可逆热发动机的热效率。故它相当于用一个可逆热机,将驱动热源的热量 转换成机械功 = 再由 去驱动一个可逆机械制冷机。见图2。这说明 在数量上不具备可比性,因为补偿能 的品位不同。

7 b5 ]' `# f4 p3 U2 p


图2 热能驱动的制冷机等价关系图

. F' n' z. r, ]- T

  式(9)同样说明,热能驱动的可逆制冷机的性能系数(或热力系数)也只与热源的温度 有关,而与工质的性质无关。 越高(驱动热源的品位越高)、 越接近,则 越大;反之, 越小。

# A: w t& q0 ~* j! C

   式(6)和式(9)给出一定热源条件下制冷机性能系数的最高值 。故它们是价实际制冷机性能系数的基准值。实际制冷机循环中的不可逆损失总是存在的,其性能系数COP恒小于相同热源条件下可逆机的性能系数COPc。用制冷循环效率 评价实际制冷循环的热力学完善程度(与可逆循环的接近程度), 又叫制冷循环的热力完善。定义
                                (10)
或                  (机械能或电能驱动的制冷机) (11a)
                   (热能驱动的制冷机)      (11b)
恒有                                        (12)

5 M% s$ v% \7 x! T" x2 g" B

    越大,说明循环越好,热力学的不可逆损失越小;反之, 越小,则说明循环中热力学不可逆损失越大。

. g( C$ w2 Q( B8 x$ C) v3 Q) c, r( I

   性能系数COP和热力完善度 都是反映制冷循环经济性的指标。但二者的含义不同,COP反映制冷循环中收益能与补偿能在数量上的比值。不涉及二者的能量品位。COP的数值可能大于1、小于1或等于1。COP的大小,对于实际制冷机来说,与工作温度、制冷剂性质和制冷机各组成部件的效率有关;对于理想(可逆)制冷机来说,只与热源温度有关。所以用COP值的大小来比较两台实际制冷机的循环经济性时,必须是同类制冷机,并以相同热源条件为前提才具有可比性。而 则反映制冷机循环臻于热力学完善(可逆循环)的程度。用 作评价指标,使任意两台制冷机在循环的热力学经济性方面具有可比性,无论它们是否同类机,也无论它们的热源条件相同或是不同。

2 u1 {: g& l2 X

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