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制冷的基本热力学原理

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发表于 2006-3-15 14:38:24 |只看该作者 |倒序浏览
/ h$ u2 C. T/ P* [% |2 Q5 w8 J$ _0 w3 V! a6 ?- L5 G5 @8 p& c* J7 h8 _. r5 s8 K; T: n" L; W" {9 C& o4 E: _: o5 \7 h4 d. A) w- x& ~/ H5 b& i( \, W" L4 |: t0 v |8 f% C* F# z2 i; [- `5 K3 a% }1 @. u* p4 C. i- n
+ ]7 ?, q7 l, H' k

制冷的基本热力学原理

+ ]' ~; o4 X9 L' S2 B% C
% p8 a# d) F, T' y5 _( v3 `$ t3 K* _3 Y
2 ?" T/ [7 N; I: B! A0 S, x
. @/ _* g/ C* |, C9 D$ I( A

; k0 C( t$ o" v5 c3 x

   从热力学角度说,制冷系统是利用逆向循环的能量转换系统。按补偿能量的形式(或驱动方式),前面所提及的制冷方法归为两大类:以机械能或电能为补偿的和以热能为补偿的。前者如蒸气压缩式、热电式制冷机等;后者如吸收、蒸气喷射、吸附式制冷机等。
两类制冷机的能量转换关系如图1所示。

- k" L8 D% |3 r


图1 制冷机的能量转换关系
(a) 以电能或机械能驱动的制冷机        (b) 以热能驱动的制冷机

0 |! u$ v6 n( p

  热力学关心的是能量转换的经济性,即花费一定的补偿能,可以收到多少制冷效果(制冷量)。为此,对于机械或电驱动方式的制冷机引入制冷系数 来衡量;对于热能驱动方式的制冷机,引入热力系数 来衡量。
                                  (1) 
                                  (2)

2 J8 P) ~. p/ L$ n' a. N) m* d' _2 W

% v4 A0 _+ z' v Q! i/ ^8 G

式中 ----- 制冷机的制冷量;
―― ------ 冷机的输入功;
―― ----- 驱动热源向制冷机输入的热量。

; l8 L) \7 E. V! Q8 e& w$ F9 `$ K

   国外习惯上将制冷系数和热力系数统称为制冷机的性能系数COP(Coefficience of Performance)。我们要研究一定条件下COP的最高值。

) Q1 \5 G8 ~( P

  对于电能或机械能驱动的制冷机,参见图1(a)。制冷机消耗功w实现从低温热源(被冷却对象,温度 )吸热,向高温热源(通常为环境,温度 )排热。假定两热源均为恒温热源,向高温热源的排热量为 ,由低温热源的吸热量(即制冷量)为 ,制冷机为可逆循环。

+ a! J4 Y% Z" M, v# e

   由热力学第一定律有

8 @3 [# K5 j) S+ i7 _

                                   (3)  

- x3 R( f% ^% s2 Y

   由热力学第二定律,在两个恒温热源间工作的可逆机,一个循环的熵增等于零,即
                                       (4)

# B% L$ h! E6 P6 D( t+ d4 |

   将式(3)代入式(4)得           

6 V( P$ V) y8 f0 e; [! I

即                                 (5)

# t6 J8 }. @! ~) j5 b9 c

   由定义式(1),则可逆制冷的制冷系数为

( c2 z. Z+ u/ _9 K

                               (6)

; [2 \* w" f, o; Y3 [" p

   式(6)说明:①两恒温热源间工作的可逆制冷机,其制冷系数只与热源温度有关,而与制冷机使用的制冷剂性质无关。② 的值与两热源温度的接低程度有关, 越接近( / 越小),则 越大;反之 越小。实际制冷机制冷系数 随热源温度的变化趋势与可逆机是一致的。

) m z4 U; h/ c& H3 r

   对于以热能驱动的制冷机,参见图 。制冷机从驱动热源(温度为 )吸收热量 作为补偿,完成从低温热原吸热,向高温热源排热的能量转换。我们假定驱动热源也是恒温热源,其它假定同前。那么类似地推导热能驱动的可逆制冷机的性能系数

) P3 N3 j, F M; t) u

   由热力学第一定律有:

+ w; ?+ o1 N, \/ m9 s% h w

                                 (7)

& d; ^' _) y) \3 C

   由热力学第二定律,循环中

9 U" a+ \ [+ y" I! Z% b; f

                                  

) e! |( k" z6 n

2 j/ N2 d9 _7 t4 U

                                    (8)

5 C p L, }. @8 u( R4 q9 V

   利用式(7), (8)和定义式(2)得出,热能驱动的可逆制冷机的热力系数
                            (9)

% S# ^ }6 s/ t g

   上式右边的第一个因子就是上面导出的在 温度之间工作的可逆机械制冷机的制冷系数 ;而第二个因子 则是在 温度之间工作的可逆热发动机的热效率。故它相当于用一个可逆热机,将驱动热源的热量 转换成机械功 = 再由 去驱动一个可逆机械制冷机。见图2。这说明 在数量上不具备可比性,因为补偿能 的品位不同。

4 r- n7 o+ _7 X) s" F


图2 热能驱动的制冷机等价关系图

7 `- p3 u+ N! c, M1 q

  式(9)同样说明,热能驱动的可逆制冷机的性能系数(或热力系数)也只与热源的温度 有关,而与工质的性质无关。 越高(驱动热源的品位越高)、 越接近,则 越大;反之, 越小。

9 o: Q: C) q1 n; T4 m* V$ v! q

   式(6)和式(9)给出一定热源条件下制冷机性能系数的最高值 。故它们是价实际制冷机性能系数的基准值。实际制冷机循环中的不可逆损失总是存在的,其性能系数COP恒小于相同热源条件下可逆机的性能系数COPc。用制冷循环效率 评价实际制冷循环的热力学完善程度(与可逆循环的接近程度), 又叫制冷循环的热力完善。定义
                                (10)
或                  (机械能或电能驱动的制冷机) (11a)
                   (热能驱动的制冷机)      (11b)
恒有                                        (12)

5 X: @0 D: I3 m$ f8 L: {% u# P6 j

    越大,说明循环越好,热力学的不可逆损失越小;反之, 越小,则说明循环中热力学不可逆损失越大。

- R" W+ [, a: U+ g8 q) w$ I

   性能系数COP和热力完善度 都是反映制冷循环经济性的指标。但二者的含义不同,COP反映制冷循环中收益能与补偿能在数量上的比值。不涉及二者的能量品位。COP的数值可能大于1、小于1或等于1。COP的大小,对于实际制冷机来说,与工作温度、制冷剂性质和制冷机各组成部件的效率有关;对于理想(可逆)制冷机来说,只与热源温度有关。所以用COP值的大小来比较两台实际制冷机的循环经济性时,必须是同类制冷机,并以相同热源条件为前提才具有可比性。而 则反映制冷机循环臻于热力学完善(可逆循环)的程度。用 作评价指标,使任意两台制冷机在循环的热力学经济性方面具有可比性,无论它们是否同类机,也无论它们的热源条件相同或是不同。

$ W! Q9 B) H9 P- s. j

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