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制冷的基本热力学原理

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发表于 2006-3-15 14:38:24 |只看该作者 |倒序浏览
: Z3 i1 J& b8 X! l4 P6 d$ D% h S; d8 j2 H4 O7 C: h+ M# P- x0 p, C/ t. V4 |8 ^* s8 E$ z, S& C9 y" Q& J# {) J& K9 {1 p0 D. c8 J' B& Z# b6 }7 x0 n# Q$ ?; a2 b& h$ M m9 n- D7 O
& h; n& ^' C+ N" ^

制冷的基本热力学原理

6 X- y; q/ `6 g8 v
* J. U; I6 W: l3 O. P( X# i* s q) [
5 f! o# k) a, A* f* B" t! U& r
( q9 g/ g" K! k) F3 {: \& v0 v. x

5 u$ I( m! j3 ?7 b) ~9 v

   从热力学角度说,制冷系统是利用逆向循环的能量转换系统。按补偿能量的形式(或驱动方式),前面所提及的制冷方法归为两大类:以机械能或电能为补偿的和以热能为补偿的。前者如蒸气压缩式、热电式制冷机等;后者如吸收、蒸气喷射、吸附式制冷机等。
两类制冷机的能量转换关系如图1所示。

& J$ p5 I6 z$ m o) }) [ H


图1 制冷机的能量转换关系
(a) 以电能或机械能驱动的制冷机        (b) 以热能驱动的制冷机

, F! P) i: M3 O G0 {

  热力学关心的是能量转换的经济性,即花费一定的补偿能,可以收到多少制冷效果(制冷量)。为此,对于机械或电驱动方式的制冷机引入制冷系数 来衡量;对于热能驱动方式的制冷机,引入热力系数 来衡量。
                                  (1) 
                                  (2)

3 \! X+ a( K+ p

9 _* F8 ?2 H! C, T& ]

式中 ----- 制冷机的制冷量;
―― ------ 冷机的输入功;
―― ----- 驱动热源向制冷机输入的热量。

9 s; g# ]0 o, |+ y9 C

   国外习惯上将制冷系数和热力系数统称为制冷机的性能系数COP(Coefficience of Performance)。我们要研究一定条件下COP的最高值。

, k' E P' z& X( W7 B7 m( X

  对于电能或机械能驱动的制冷机,参见图1(a)。制冷机消耗功w实现从低温热源(被冷却对象,温度 )吸热,向高温热源(通常为环境,温度 )排热。假定两热源均为恒温热源,向高温热源的排热量为 ,由低温热源的吸热量(即制冷量)为 ,制冷机为可逆循环。

# }0 g4 e9 C$ ~' C$ y: _; o

   由热力学第一定律有

$ w+ L9 P5 p3 y2 W

                                   (3)  

6 \; P& H- R- r8 S5 R! [

   由热力学第二定律,在两个恒温热源间工作的可逆机,一个循环的熵增等于零,即
                                       (4)

' P: S9 d2 K' f7 H& Q

   将式(3)代入式(4)得           

% t7 h" I s5 H% z. Q2 ]) Q

即                                 (5)

! D7 x+ [- B& W' x! l7 J" A* f4 P

   由定义式(1),则可逆制冷的制冷系数为

; @9 z# V! c/ L: [8 n4 |

                               (6)

+ B' J# Q. [ v% N5 t' L4 A0 v

   式(6)说明:①两恒温热源间工作的可逆制冷机,其制冷系数只与热源温度有关,而与制冷机使用的制冷剂性质无关。② 的值与两热源温度的接低程度有关, 越接近( / 越小),则 越大;反之 越小。实际制冷机制冷系数 随热源温度的变化趋势与可逆机是一致的。

9 W9 R" v0 H& ?

   对于以热能驱动的制冷机,参见图 。制冷机从驱动热源(温度为 )吸收热量 作为补偿,完成从低温热原吸热,向高温热源排热的能量转换。我们假定驱动热源也是恒温热源,其它假定同前。那么类似地推导热能驱动的可逆制冷机的性能系数

( g& v' e6 i4 V( |3 L2 i, @( i

   由热力学第一定律有:

. i. [, G6 `( f

                                 (7)

! L& [0 e& T; L$ o8 h& c7 K

   由热力学第二定律,循环中

" @5 r; V! s) X7 h. P9 F

                                  

/ H2 \3 ^) Y F4 v3 m9 D

; Y- y# z) S) W$ I2 E, Y* ?

                                    (8)

; W0 O7 F, N! W- c% d% L; p

   利用式(7), (8)和定义式(2)得出,热能驱动的可逆制冷机的热力系数
                            (9)

7 @. T) W& \- I+ h

   上式右边的第一个因子就是上面导出的在 温度之间工作的可逆机械制冷机的制冷系数 ;而第二个因子 则是在 温度之间工作的可逆热发动机的热效率。故它相当于用一个可逆热机,将驱动热源的热量 转换成机械功 = 再由 去驱动一个可逆机械制冷机。见图2。这说明 在数量上不具备可比性,因为补偿能 的品位不同。

0 ]: @8 U7 y( V1 a/ r$ v% y$ W* _


图2 热能驱动的制冷机等价关系图

/ m, j: f% T& [7 K! [* X( m

  式(9)同样说明,热能驱动的可逆制冷机的性能系数(或热力系数)也只与热源的温度 有关,而与工质的性质无关。 越高(驱动热源的品位越高)、 越接近,则 越大;反之, 越小。

0 `! ~$ B3 p8 B" f" ^/ j0 w" x

   式(6)和式(9)给出一定热源条件下制冷机性能系数的最高值 。故它们是价实际制冷机性能系数的基准值。实际制冷机循环中的不可逆损失总是存在的,其性能系数COP恒小于相同热源条件下可逆机的性能系数COPc。用制冷循环效率 评价实际制冷循环的热力学完善程度(与可逆循环的接近程度), 又叫制冷循环的热力完善。定义
                                (10)
或                  (机械能或电能驱动的制冷机) (11a)
                   (热能驱动的制冷机)      (11b)
恒有                                        (12)

( ^' t6 i4 P( i& t5 c6 j: X8 o

    越大,说明循环越好,热力学的不可逆损失越小;反之, 越小,则说明循环中热力学不可逆损失越大。

" l+ l* s7 Z& S' h' ?# f0 X" {7 k& Z

   性能系数COP和热力完善度 都是反映制冷循环经济性的指标。但二者的含义不同,COP反映制冷循环中收益能与补偿能在数量上的比值。不涉及二者的能量品位。COP的数值可能大于1、小于1或等于1。COP的大小,对于实际制冷机来说,与工作温度、制冷剂性质和制冷机各组成部件的效率有关;对于理想(可逆)制冷机来说,只与热源温度有关。所以用COP值的大小来比较两台实际制冷机的循环经济性时,必须是同类制冷机,并以相同热源条件为前提才具有可比性。而 则反映制冷机循环臻于热力学完善(可逆循环)的程度。用 作评价指标,使任意两台制冷机在循环的热力学经济性方面具有可比性,无论它们是否同类机,也无论它们的热源条件相同或是不同。

( d. X8 X6 f8 e7 A* E9 N1 I8 F

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