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制冷的基本热力学原理

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发表于 2006-3-15 14:38:24 |只看该作者 |倒序浏览
* K% _7 L8 u' q8 q' \1 a( O* a; y0 D. r- ^$ d2 ?4 b* V' J) z; n% E4 A+ \' ~/ L7 G/ T8 k/ |6 F% S8 A2 x! F) @1 } ~3 C. I- Z8 D4 E$ B8 h- [$ ~5 }! b
+ v5 @. D9 i& B

制冷的基本热力学原理

& P7 u! q6 H% j" P0 R; W! p! T0 d
/ B4 I" F% i8 P/ @/ w. z
6 Q/ w- i" f( ^6 x
! y+ ]; t `% Q/ L2 q; D

: E# Y& J S3 R8 e1 }

   从热力学角度说,制冷系统是利用逆向循环的能量转换系统。按补偿能量的形式(或驱动方式),前面所提及的制冷方法归为两大类:以机械能或电能为补偿的和以热能为补偿的。前者如蒸气压缩式、热电式制冷机等;后者如吸收、蒸气喷射、吸附式制冷机等。
两类制冷机的能量转换关系如图1所示。

& z5 {0 A* d4 h L


图1 制冷机的能量转换关系
(a) 以电能或机械能驱动的制冷机        (b) 以热能驱动的制冷机

! r/ H) D0 x! ?* ]' V

  热力学关心的是能量转换的经济性,即花费一定的补偿能,可以收到多少制冷效果(制冷量)。为此,对于机械或电驱动方式的制冷机引入制冷系数 来衡量;对于热能驱动方式的制冷机,引入热力系数 来衡量。
                                  (1) 
                                  (2)

p, d$ e, u K9 D' R7 f3 O2 D0 j" j

+ Z9 ]+ u8 \0 R! _

式中 ----- 制冷机的制冷量;
―― ------ 冷机的输入功;
―― ----- 驱动热源向制冷机输入的热量。

4 [0 t2 @% I7 Z

   国外习惯上将制冷系数和热力系数统称为制冷机的性能系数COP(Coefficience of Performance)。我们要研究一定条件下COP的最高值。

7 f5 G: R+ a. `5 Z) O$ A; n+ c# b

  对于电能或机械能驱动的制冷机,参见图1(a)。制冷机消耗功w实现从低温热源(被冷却对象,温度 )吸热,向高温热源(通常为环境,温度 )排热。假定两热源均为恒温热源,向高温热源的排热量为 ,由低温热源的吸热量(即制冷量)为 ,制冷机为可逆循环。

% o, p7 Y3 ]/ T7 h0 g& N s

   由热力学第一定律有

7 E. K* h# u' e. [0 [4 n: V+ J. b; D

                                   (3)  

1 n/ }+ w a( U0 y; M% S

   由热力学第二定律,在两个恒温热源间工作的可逆机,一个循环的熵增等于零,即
                                       (4)

) Z. D. }+ r4 o7 I* k

   将式(3)代入式(4)得           

" v' c5 A! a" U: O1 n6 b

即                                 (5)

' f( u0 p+ a0 B; s

   由定义式(1),则可逆制冷的制冷系数为

8 |* E% S" V- A& w1 s& ~ G$ {

                               (6)

! b5 A- @ R# N. |; ?

   式(6)说明:①两恒温热源间工作的可逆制冷机,其制冷系数只与热源温度有关,而与制冷机使用的制冷剂性质无关。② 的值与两热源温度的接低程度有关, 越接近( / 越小),则 越大;反之 越小。实际制冷机制冷系数 随热源温度的变化趋势与可逆机是一致的。

) x$ C, p2 D+ K* p; h9 o

   对于以热能驱动的制冷机,参见图 。制冷机从驱动热源(温度为 )吸收热量 作为补偿,完成从低温热原吸热,向高温热源排热的能量转换。我们假定驱动热源也是恒温热源,其它假定同前。那么类似地推导热能驱动的可逆制冷机的性能系数

: d8 J8 L4 J/ X" f, E: H

   由热力学第一定律有:

* h# }$ p9 j8 P- x' x1 H. H

                                 (7)

3 c4 u o! n% O- c

   由热力学第二定律,循环中

9 y, I. U/ _- ^' U7 v$ c* `" V

                                  

6 j$ X8 o1 {2 ]+ A, P4 H! d" }0 P

! j% b" P" r% b! T- i! i

                                    (8)

+ z8 K' {2 l* q' P2 O! |

   利用式(7), (8)和定义式(2)得出,热能驱动的可逆制冷机的热力系数
                            (9)

7 X) c$ N& a+ P) y# P

   上式右边的第一个因子就是上面导出的在 温度之间工作的可逆机械制冷机的制冷系数 ;而第二个因子 则是在 温度之间工作的可逆热发动机的热效率。故它相当于用一个可逆热机,将驱动热源的热量 转换成机械功 = 再由 去驱动一个可逆机械制冷机。见图2。这说明 在数量上不具备可比性,因为补偿能 的品位不同。

* F9 |& ?, G$ Y+ J# B+ q


图2 热能驱动的制冷机等价关系图

' z* j( l# ~6 ^8 y; _* _( z

  式(9)同样说明,热能驱动的可逆制冷机的性能系数(或热力系数)也只与热源的温度 有关,而与工质的性质无关。 越高(驱动热源的品位越高)、 越接近,则 越大;反之, 越小。

& `/ W! W/ Y4 j8 b! }+ M

   式(6)和式(9)给出一定热源条件下制冷机性能系数的最高值 。故它们是价实际制冷机性能系数的基准值。实际制冷机循环中的不可逆损失总是存在的,其性能系数COP恒小于相同热源条件下可逆机的性能系数COPc。用制冷循环效率 评价实际制冷循环的热力学完善程度(与可逆循环的接近程度), 又叫制冷循环的热力完善。定义
                                (10)
或                  (机械能或电能驱动的制冷机) (11a)
                   (热能驱动的制冷机)      (11b)
恒有                                        (12)

2 e6 u9 g4 i+ c; C

    越大,说明循环越好,热力学的不可逆损失越小;反之, 越小,则说明循环中热力学不可逆损失越大。

1 R6 m5 w) q/ b9 r

   性能系数COP和热力完善度 都是反映制冷循环经济性的指标。但二者的含义不同,COP反映制冷循环中收益能与补偿能在数量上的比值。不涉及二者的能量品位。COP的数值可能大于1、小于1或等于1。COP的大小,对于实际制冷机来说,与工作温度、制冷剂性质和制冷机各组成部件的效率有关;对于理想(可逆)制冷机来说,只与热源温度有关。所以用COP值的大小来比较两台实际制冷机的循环经济性时,必须是同类制冷机,并以相同热源条件为前提才具有可比性。而 则反映制冷机循环臻于热力学完善(可逆循环)的程度。用 作评价指标,使任意两台制冷机在循环的热力学经济性方面具有可比性,无论它们是否同类机,也无论它们的热源条件相同或是不同。

# H3 x ^7 o0 e' U# L5 K# E

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